圖8為高壓離心風機的X=0mm子午面速度矢量分布圖。漸縮的集流器結構使氣體在其壁面處的流速沿軸向逐漸增大。氣體進入葉輪流道，流動方向從軸向改為徑向，徑向速度提升，在此過程中，部分流體直接作用在葉輪后盤上，在葉輪后盤中心區域形成一塊低速區。氣體流入蝸殼流道后，由于流動空間突然增大，在蝸殼流道內產生了多處明顯的、大尺度的二次渦流，造成渦流損失，氣體流速也逐漸減小。此外，高壓離心風機蝸殼流道中的部分低速氣體經葉輪前盤與集流器之間的徑向間隙重新回流到了葉輪流道內部，這是因為間隙兩側的氣體壓力不同，在壓差的推動下，高壓端氣體向低壓端流動，在前盤區域造成了氣體的回流，這是產生容積損失的一個重要原因。

高壓離心風機的葉輪回轉面速度矢量分布如圖9所示，由圖可知，經葉輪做功的氣體徑向速度大幅提升，并于葉輪出口達到極大值。氣體進入蝸殼流道后，在離心力的作用下，仍以軸向運動的趨勢沿著蝸殼壁面向蝸殼出口移動，但流速逐漸減小。蝸舌起著導向分流的作用，一部分氣體沿著蝸舌上壁面流向蝸殼出口，另一部分氣體沿著高壓離心風機的蝸舌下壁面重新進入蝸殼流道腹部。從整體上看，雖然葉輪結構具有周期性，但蝸殼結構并不規則，這導致流場的速度矢量圖呈現出明顯的不對稱分布。